Большая техническая энциклопедия
0 1 3 4 9
D V
А Б В Г Д Е Ж З И Й К Л М Н О П Р С Т У Ф Х Ц Ч Ш Щ Ь Э Ю Я
ПА ПЕ ПИ ПЛ ПН ПО ПР ПС ПТ ПУ ПФ ПХ ПЫ ПЬ ПЯ

Первый член - правая часть - уравнение

 
Первый член правой части уравнения (19.50) представляет обычную ленц-джоулеву работу, расходуемую на нагревание проводника. Второй член - дополнительная работа, обусловленная индукционными явлениями.
Первый член правой части уравнения представляет собой число пар носителей заряда, которые повторно образованы электронами в слое dx, а второй член выражает число пар носителей, образованных ионами. Множитель р - есть коэффициент ионизации, совершаемой ионами.
Первый член правой части уравнения характеризует изменение концентрации во времени в данной точке сечения колонны.
Первый член правой части уравнения является постоянным, величина второго при увеличении [ R ] резко возрастает и в конечном итоге достигает значения, приближающегося к величине первого члена. Это происходит по достижении стационарного состояния.
Первый член правой части уравнения ( IX, 7) выражает расход тепла в аппарате на нагревание исходного раствора до температуры кипения, второй член правой части - расход тепла на испарение влаги из раствора. Кроме того, тепло затрачивается на концентрирование раствора ( если тепловой эффект концентрирования отрицателен) и на компенсацию потерь тепла в окружающую среду.
Первый член правой части уравнения ( 165) характеризует пластически деформированные контакты, а второй член - контакты с упругой деформацией.
Первый член правой части уравнения ( 3) определяет силу, возникающую из-за градиента давления р, второй - соответствует силе тяжести ( g - ускорение силы тяжести), третий - силе вязкости ( v - кинематический коэффициент вязкости), четвертый - силе электромагнитного происхождения.
Первый член правой части уравнения (3.2.7) отражает возможность изменения числа кристаллов данного размера из-за случайных колебаний скорости роста их граней, а второй - из-за систематического их нарастания в процессе кристаллизации. Колебания скорости роста кристаллов являются следствием неоднородности распределения температур и давлений в системе ( при постоянстве средних значений этих параметров), причем эти колебания происходят на фоне непрерывного увеличения среднего объема каждого кристалла.
Первый член правой части уравнения (8.3.29) равен электростатическому потенциалу Моделунга; первый и второй члены суммы, отражающей отталкивание, характеризуют вклад в потенциальную энергию конфигураций 1 - 1 и 2 - 2, а третий и четвертый - вклады смещенных пар ионов первого и второго видов.
Первый член правой части уравнения ( 14) характеризует скорость нарастания усадочных напряжений.
Характеристики сжимаемого осадка. Первый член правой части уравнения (5.44) соответствует члену, учитывающему конвективный поток в первом законе Фика для диффузии.
Первый член правой части уравнения обозначает полное разрежение ( геометрический напор с отрицательным знаком), создаваемое столбом горячих газов высотой Н, второй член - потерю напора на создание разности скоростей у устья и основания трубы и третий - потерю напора на трение газов о стены трубы.
Первый член правой части уравнений выражает теплосодержание всех продуктов, покидающих k - ю ступень каскада. При этом следует учитывать не только суспензию, но и все остальные потоки, выводимые из k - u ступени.
Первый член правой части уравнения ( VI, За) является величиной постоянной для данного элемента.

Первый член правой части уравнения ( 20) является величиной поправки, которая должна быть вычтена ( алгебраически) из измеренного потенциала водородного электрода, чтобы привести результат к водородному давлению при одной атмосфере. Значения поправки при разных температурах и барометрических давлениях даны в следующей таблице.
Первый член правой части уравнения ( VI, За) является величиной постоянной для данного элемента. Заменим его для краткости символом фо.
Первый член правой части уравнения (1.56) представляет собой силу Стокса, второй - инерционную составляющую силы со - противления за счет присоединенной массы твердой сферы, третий член учитывает мгновенное гидродинамическое сопротивление и вносит существенный вклад в общее сопротивление в случае дви жения частицы с большим ускорением.
Первый член правой части уравнения (7.5) выражает расход теплоты на нагревание исходного раствора до температуры кипения, второй - расход теплоты на испарение воды.
Первый член правой части уравнения учитывает капиллярные эффекты первого рода ( поверхностное натяжение), второй - расклинивающее давление.
Первый член правой части уравнения (1.93) представляет сипу Сток-са, второй - инерционную составляющую силы сопротивления за счет присоединенной массы твердой сферы. Третий член, так называемая сила Бассэ, учитывает мгновенное гидродинамическое сопротивление и вносит существенный вклад в общее сопротивление в случае движения частицы с большим ускорением. При больших значениях Re составляющая силы сопротивления, обусловленная присоединенной массой, равна / 2 / 3irpRldu / dt, где R3 - радиус эквивалентного шара.
Первый член правой части уравнения (9.2.3) выражает скорость изменения количества движения в единице объема и равен для несжимаемой жидкости произведению плотности на ускорение. Часто его называют инерционной составляющей градиента давления в отличие от второго члена, который при стационарных течениях определяет распределение давления и отражает взаимодействие внешних сил и сил трения между слоями жидкости.
Первый член правой части уравнения не зависит от времени обогрева.
Кинетика гидрирования карбида железа при 330 С, 0 и 2 МПа ( / - 5 и при 300 С и 2 МПа ( 6 - 9 ( по данным В. Д. Сты-ценко и А. Я. Розовского. Точки - эксперимент, кривые - расчет при следующих значениях параметров а и о. Первый член правой части уравнения ( 79) выражает скорость реакции при независимом росте ядер, а остальные - поправку на перекрывание ядер. Для начального участка кинетической кривой можно пренебречь всеми членами правой части уравнения, кроме первого, что позволяет определять коэффициент при первом члене в независимых изменениях. Такое определение целесообразно проводить на первой ступени анализа экспериментальных данных. Кроме константы % уравнение ( 79) включает параметры функции распределения а и а. Эти параметры имеют следующий смысл. Параметр а для данной задачи численно равен времени, при котором число касаний ядер в единицу времени максимально.
Первый член правой части уравнения (11.24) определяется свойствами источника, второй - указывает на линейный характер связи производной сигнала с концентрацией.
Первый член правой части уравнения ( 8 - 83) описывает поток массы i - ro компонента вследствие обычной диффузии, а второй член - поток массы i - ro компонента-вследствие термической диффузии. Коэффициент диффузии D2 имеет положительный знак. Знак термодиффузионной постоянной а зависит от соотношения молекулярных масс компонентов в смеси. Если рассматриваемый 1 - й компонент легче другого, величина а обычно отрицательна. Наоборот, если рассматриваемый i - й компонент тяжелее другого, величина а обычно положительна.
К выводу дифференциального уравнения энергии для совместно идущих процессов тепло - и мас-сообмена. Первый член правой части уравнения ( 14 - 10) учитывает перенос теплоты теплопроводностью, второй-конвекцией и третий - молекулярной диффузией.
Первый член правой части уравнения (7.5) выражает расход теплоты на нагревание исходного раствора до температуры кипения, второй - расход теплоты на испарение воды.

Первый член правой части уравнения (3.12) описывает изменение амплитуды ударной волны из-за воздействия тыльных волн разрежения или сжатия в направлении нормали к фронту и в значительной степени определяется граничными условиями. Второй член определяет изменение массовой скорости вследствие выделения или поглощения энергии при превращении среды и при сделанных выше предположения о характере превращения, испытываемого средой, зависит только от амплитуды ударной волны. Третий член описывает влияние геометрического фактора - кривизны фронта на эволюцию ударной волны: для расходящейся ударной волны Н О и геометрический фактор способствует уменьшению амплитуды ударной волны. Для сходящейся ударной волны Н О, что приводит к возрастанию амплитуда ударной волны в процессе ее распространения.
Первый член правой части уравнения (5.173) дает нормальное распределение, второй член отражает влияние косости кривой, а третий - влияние крутости кривой типа А.
Первый член правой части уравнения ( 6) выражает изменение кинетической энергии.
Первый член правой части уравнения ( 28) описывает реакцию, протекающую внутри твердого тела, а второй член - реакцию на соприкасающейся с газом внешней части твердого тела. Так как образцы угля имеют величину внутренней поверхности порядка по крайней мере нескольких м2 / см3, в то время как величина внешней поверхности, связанная со вторым членом, составляет - только - несколько см2 / см3 ( если только твердое тело не находится в мелко раздробленном состоянии), то вторым членом можно пренебречь, за исключением случаев реакций, протекающих с очень большими скоростями и почти без проникания внутрь образца угля.
Первый член правой части уравнения (2.63) равен ( из условия смачиваемости) нулю.
Первый член правой части уравнения (2.105) характеризует поддерживающую силу, второй член появляется в результате движения жидкости вокруг сферы.
Первый член правой части уравнения (1.19) есть увеличение свободной энергии поверхности для случая, когда поверхностное натяжение остается постоянным, второй член определяет изменение величины свободной энергии, соответствующее увеличению поверхностного натяжения.
Первый член правой части уравнения ( 47) отражает мощность, расходуемую на деформацию расплава в канале нарезки червяка; второй член - мощность, расходуемую на сдвиг расплава в зазоре между вершиной нарезки и цилиндром; третий член - мощность, затрачиваемую па создание запаса потенциальной энергии в расплаве.
Первый член правой части уравнения (1.93) представляет силу Сток-са, второй - инерционную составляющую силы сопротивления за счет присоединенной массы твердой сферы. Третий член, так называемая сила Бассэ, учитывает мгновенное гидродинамическое сопротивление и вносит существенный вклад в общее сопротивление в случае движения частицы с большим ускорением.
Первый член правой части уравнения ( 1) представляет собой скорость собственно адсорбции, второй - скорость десорбции.
Первый член правой части уравнения ( 17) становится равным нулю при бесконечном разбавлении; коэфициен-ты активности стремятся к единице с убыванием концентрации. Соответственно, если отложить зависимость правой части уравнения ( 17) от ионной силы, получается почти прямая линия, которую можно экстраполировать до нулевой ионной силы.
Первый член правой части уравнения ( 21) является оператором Лапласа для кинетической энергии i - ro электрона, а другие члены относятся к кулоновской потенциальной энергии: второй - к притяжению t - ro электрона к ядру i с эффективным положительным зарядом 2ц, а третий - к отталкиванию между электронами I и / Сумма берется по всем электронам и ядрам.
Первый член правой части уравнения ( 40) выражает приведенные затраты по р-й нефтебазе в результате выбора ее в качестве базы МСХ с емкостью, равной хрр. Тогда функция fP - i ( V - хРр) представляет собой минимальные приведенные затраты, полученные в результате оптимального распределения оставшейся емкости МСХ, равной ( V-хрр), между ( р - 1) - м числом нефтебаз, которые рассматриваются в качестве пунктов МСХ.
Первый член правой части уравнения представляет собой ту часть энтропии, которая связана с вырождением, обусловленным различными возможными ориентациями вращающихся атомных ядер - эта часть в дальнейшем будет называться ядерноспиновой энтропией. В том случае, когда, как это часто бывает, значения энтропии отдельных компонентов используются для вычисления изменения энтропии в химическом процессе, энтропии ядерного спина взаимно погашаются, так как не происходит изменения числа или природы ядер, принимающих участие в реакции. Ядер но-спиновая составляющая энтропии для продуктов реакции равна, таким образом, ядерноспиновой составляющей энтропии исходных веществ. По этой причине, а также потому, что величины ядерных спинов не всегда известны, обычно ядерноспиновую энтропию не принимают во внимание. В результате получают значение так называемой виртуальной, или практической энтропии. Такой порядок вычисления энтропии принят для всех типов молекул - одноатомных, двухатомных и многоатомных.
Первый член правой части уравнения представляет собой теплопоступления за счет перепада температур между внутренним и наружным воздухом qM, второй член - за счет теплопоглощения внутреннего стекла и третий член - теплопоступление из-за теплопоглощения наружного слоя.

Первый член правой части уравнения ( 13) pFs / 22400, представляющий собой эффект Пойнтинга для случая твердого тела, подвергнутого давлению газа, не зависит от природы газа. Второй член учитывает молекулярные взаимодействия компонентов газового раствора. Он зависит от природы газа и им объсняется неодинаковая растворимость данного вещества в разных газах.
Первый член правой части уравнения учитывает капиллярные эффекты первого рода ( поверхностное натяжение), второй - расклинивающее давление. При ДТ ДТК имеет место равновесное состояние системы.
Первый член правой части уравнения (14.10) учитывает перенос теплоты теплопроводностью, второй - конвекцией и третий - молекулярной диффузией.
Теплообмен между реагирующим газовым слоем и телом с испарением на поверхности. Первый член правой части уравнения (15.13) представляет теплоотдачу за счет конвективного теплообмена ( с учетом теплопроводности, конвекции и молекулярной диффузии) от реагирующего пограничного слоя к границе раздела. Второй член описывает обратный поток теплоты, приходящий к границе раздела от твердой фазы и обусловленный плавлением, химическими реакциями или испарением. Третий член представляет энтальпию, переносимую от границы раздела внутрь пограничного слоя за счет потока массы от поверхности стенки. Если бы рассматривался перенос массы через твердый неплавящийся пористый материал, второй член представлял бы теплоту, переносимую к границе раздела жидкостью, просачивающейся через поры.
Первый член правой части уравнения (1.114) является объемом идеального газа иид.
Схема перекристаллизации В В. Первый член правой части уравнения характеризует захват примеси в результате сокристаллизации с основным компонентом, а второй член - загрязнение продукта захваченным маточным раствором.
Первый член правой части уравнения ответственен за диффузионное смешение, второй - за распад по волновому механизму. Физическая сущность увеличения длины струй с ростом межфазного натяжения заключается в том, что большее межфазное поверхностное натяжение свидетельствует о более слабом взаимодействии жидкостей. Наряду с этим более отчетливо проявляется механизм волнового распада.
 
Loading
на заглавную 10 самыхСловариО сайтеОбратная связь к началу страницы

© 2008 - 2014
словарь online
словарь
одноклассники
XHTML | CSS
Лицензиар ngpedia.ru
1.8.11