Большая техническая энциклопедия
0 1 3 4 9
D V
А Б В Г Д Е Ж З И Й К Л М Н О П Р С Т У Ф Х Ц Ч Ш Щ Ь Э Ю Я
ХА ХИ ХЛ ХО ХР

Характерное время

 
Характерные времена отражают, таким образом, природу материала и являются мерой заторможенности его реакции на внешнее воздействие.
Характерное время, при котором давление в системе выравнивается, определяется отношением характерного размера системы и скорости звука. Если характерное время процесса воспламенения меньше, чем время выравнивания давления, то процесс выравнивания давления - слишком медленный для того, чтобы можно было сделать допущение о равномерном распределении давления в пространстве. В этом случае уравнения сохранения необходимо расширить, включив дополнительные члены. Такая общая формулировка обсуждается в гл.
Характерное время г является удобной характеристикой изменения скорости флотации под влиянием тех или иных факторов.
Характерное время тех реакций, константы скоростей которых приближаются к частоте бимолекулярных соударений, можно значительно увеличить и привести к миллисекундному диапазону ( наиболее удобному для струевых разрядных установок) путем использования низких концентраций реагирующих атомов и молекул.
Характерные времена для различных методов исследования структуры молекул ( согласно Мюттертизу. Характерное время зависит от изучаемой химической системы.
Ячейка оптических бистабилышх микрореаонаторов GaAs - элемент процессора полностью оптического компьютера. Характерный размер - И мкм. Характерное время переключения составляет тп ж а 10 - 10 с.
Характерное время отклонения от критического состояния определяется в основном периодом запаздывающих нейтронов, т.е. нейтронов, выделяющихся из осколков деления лишь некоторое время спустя после реакции распада. Этот период менее одной минуты, что предъявляет весьма жесткие требования к системе управления. Именно за это короткое время она должна принять и реализовать соответствующее решение при возникновении непредвиденных ситуаций.
Вертикальное и горизонтальное смещение шара во времени для различного количества частиц. Характерное время расчета одного периода колебаний на компьютере AMD АШ1оп - 650мгц при использовании сетки с h 0 4 составляет около Змин.
Характерное время пересоединения определяется соотношением trecon - r / vA, где v - ( В2 / 8тгр) у - - альвеновская скорость, или магнитная звуковая скорость. Усиление поля В ограничено условием / recon - tff, где t - r / ( GM / r) Vl - время падения.
Характерные времена VT - и FF-процессов обратно пропорциональны давлению. Скорость же внутримолекулярного межмо-дового взаимодействия имеет составляющую, связанную с ангар-монизмом, которая от давления не зависит. Поэтому по крайней мере при низких давлениях величина е определяется конкуренцией FF-переходов и внутримолекулярного перераспределения энергии. Интенсивность последнего столь резко возрастает с увеличением е, что положение границы можно приближенно считать неизменной в широком диапазоне температур и давлений. Вычисление е даже при известном потенциале внутримолекулярного взаимодействия в каждом конкретном случае сопряжено с очень трудоемкими расчетами.
Характерные времена анализа составляют от нескольких секунд до нескольких минут. Общий диаметр пучка капилляров в колонке составляет 2.1 - 2.5 мм.
Характерное время убывания / С ( / ь / 2) называется временем корреляции. В примере 3.6 время корреляции равно т, в примере 3.7 - 1 / р и, наконец, в примере 3.8 - нулю.

Характерные времена включения и релаксации оптического отклика составляют около 50 мс.
Характерное время послесвечения импульсного ВЧ-разряда равнялось примерно 40 мкс. В результате инжекции в разрядный объем частиц водно-капельного аэрозоля разряд в процессе охлаждения стягивался к центру рабочей камеры, его свечение меняло окраску и резко уменьшалось по интенсивности.
Диаграмма состояния воды в координатах относительной температуры Т / ТК и плотности р / рк. Характерные времена сжатия и роста капель должны быть малы во избежание рекомбинации зарядов. Минимальное время сжатия оценивается как ao / cs 10 - - 8 - f - 10 - 7 с, где cs - скорость звука и ао 10 - 4 - i - 0 3X ХЮ-3 - начальный средний радиус капель в набегающем на плазму аэрозольном потоке, определяющий характерный размер микро-неоднородностей концентрации паров.
Характерное время агрегации при 1 5 с - оказывается меньше, чем при 4 6 с -, поскольку при такой скорости сдвига везикулы в потоке обладают меньшей кинетической энергией и вероятность сохранения уже образовавшихся связей выше.
Характерное время ускорения может составлять всего 0 15 с для электронов с энергией 100 кэВ, которые образуют узкие всплески ( спайки) в жестком рентгеновском излучении. При более высоких энергиях ( 10 МэВ) время ускорения, согласно данным о временных профилях гамма-излучения, составляет несколько секунд.
Характерное время малярии - 4 - 12 Дней, компенсация потери эритроцитов начинается на 10 - 20 - й день.
Характеристики используемых сферических частиц. Характерное время несущей фазы в осредненном движении в окрестности лобовой точки модели становится значительно меньше. Следствием этого является то, что набегающий на тело слабозапыленньтй неравновесный гетерогенный поток вблизи его поверхности можно классифицировать как течение с крупными частицами.
Характерные времена межфазного обмена ( сорбции и перераспределения долей подвижных и неподвижных фаз) определяются путем сравнения аналитических или численных решений, учитывающих неравновесные эффекты, с результатами экспериментов и подбором соответствующих времен, обеспечивающих совпадение расчетных и экспериментальных данных.
Характерное время коагуляции капель, которое получается из инерционного механизма, мало. Объясняется это тем, что не учтены такие факторы, как гидродинамическое сопротивление движению капель и молекулярные силы. В действительности дело обстоит следующим образом. Под действием турбулентных пульсаций капли сближаются до расстояний, малых по сравнению с их размерами, а затем происходит окончательная коагуляция под действием молекулярных сил Ван-дер - Ваальса.
Характерное время химического превращения может быть во много раз сокращено путем уменьшения активационного барьера ( катализ) или путем увеличения энергии активных в реакции степеней свободы.
Характерное время горения тг может быть определено экспериментально по скорости срыва или проскока в системе, в которой Bj const при этих условиях.
Характерные времена различных процессов в реакторе могут сильно различаться друг от друга. Это означает, что быстрые и медленные процессы протекают независимо, и при математическом моделировании нет необходимости рассматривать их одновременно. Иными словами, имеется разделение движений в быстрых и медленных составных частях модели реактора. В таком случае можно говорить, что модель нестационарного процесса расщепляется.
Характерные времена структурных перестроек оказываются сравнимыми с характерными временами изменения напряжений. Это приводит к тому, что связь между напряжением и деформацией становится неравновесной. Для установления равновесного значения напряжения, соответствующего определенному значению скорости сдвига, требуется некоторое время.

Характерное время быстрого процесса представляет собой время, в течение которого протекает соударение частиц, и но порядку величины равно радиусу действия молекулярных сил, деленному на тенло-вую скорость молекул. Соответственно такой шкале времен кинетическое уравнение, определяющее закон эволюции распределения молекул, отвечает закономерностям медленного процесса. Поэтому мужпо понимать под закономерностями, описываемыми обычным кинетическим уравнением Больцмгшн, соответствующие установившимся в газе после некоторого начального возмущения, когда корреляционные возмущения благодаря действию межмоле-кулярпых сил быстро синхронизировались, а последующее изменение корреляций определяется лишь функцией распределения молекул. Такое огрубленное рассмотрение системы многих частиц в определенном смысле подобно переходу от микроскопических, кинетических, закономерностей к макроскопическим, гидродинамическим, когда для достаточно медленных процессов оказывается возможным вместо функции распределения молекулы но скоростям использовать лишь несколько простых средних характеристик. Метод Боголюбова представляет собой также перенос на теорию систем многих частиц методов нелинейной механики, которые позволяют далеко продвинуться тогда, когда возможно использовать осредненное описание для мелкомасштабных, быстро-перемепных движений.
Характерное время слияния островов составляет примерно 20 лар-моровских периодов ионов.
Характерное время поворота молекул весьма мало, так что выражение (8.5) в случае эффекта Керра имеет большую область применимости.
Характерное время быстрого процесса представляет собой время, в течение которого протекает соударение частиц, и но порядку величины равно радиусу действия молекулярных сил, деленному на тенло-вую скорость молекул. Соответственно такой шкале времен кинетическое уравнение, определяющее закон эволюции распределения молекул, отвечает закономерностям медленного процесса. Поэтому мужпо понимать под закономерностями, описываемыми обычным кинетическим уравнением Больцмгшн, соответствующие установившимся в газе после некоторого начального возмущения, когда корреляционные возмущения благодаря действию межмоле-кулярпых сил быстро синхронизировались, а последующее изменение корреляций определяется лишь функцией распределения молекул. Такое огрубленное рассмотрение системы многих частиц в определенном смысле подобно переходу от микроскопических, кинетических, закономерностей к макроскопическим, гидродинамическим, когда для достаточно медленных процессов оказывается возможным вместо функции распределения молекулы но скоростям использовать лишь несколько простых средних характеристик. Метод Боголюбова представляет собой также перенос на теорию систем многих частиц методов нелинейной механики, которые позволяют далеко продвинуться тогда, когда возможно использовать осредненное описание для мелкомасштабных, быстро-перемепных движений.
Характерные времена изменения импульса тока электронных и ионных пучков более чем на порядок превосходят величину Тг, поэтому в большинстве случаев пользуются однотемпе-ратурным приближением.
Характерное время изменения магнитного поля, масштаб которого равен толщине конвективной зоны, довольно мало.
Характерное время изменения структурных коэффициентов а велико по сравнению с периодом орбиты.
Характерное время поперечного перемешивания тх ( время релаксации) должно быть достаточно мало в сопоставлении с характерным временем процесса. Например, для массопере-дачи с химической реакцией должно выполняться условие r, где тг - характерное время реакции.
Характерное время существования термического пика определяется либо временем передачи энергии возбуждения от фотонной к электронной подсистеме, либо, если это более жесткий критерий, временем охлаждения за счет теплопроводности решетки.
Типичная осциллограмма болометрического сигнала ( верхняя кривая, синхронизированного с разрядным током. Давление 3 - 10 - тор, By, 30 вгс, / 90 кв. Развертка 100 мсек. Характерное время выравнивания температуры болометра по его толщине можно оценить по формуле (25.5); оно оказывается порядка 10 мксек. Экспериментальные значения постоянной времени полной болометрической схемы, включая усилитель, превышают сделанную оценку, так как временное разрешение в этом случае уменьшается из-за действия паразитных емкостей.
Характерное время термализации быстрой заряженной частицы в веществе лежит в пределах 10 - 12 - ь 10 - п с. В процессе торможения образуются горячие неравновесные электроны. Пространственное распределение температуры электронного газа повторяет распределение энергетических потерь частиц пучка. После термализации в течение те - 10 - п с устанавливается локальное термодинамическое равновесие между электронной и ионной подсистемой, а в течение Гц - 10 - 10 с выравнивается локальная ионная температура.
Создание азимутального поля Вф из силовых линий дипольиого поля следствие неоднородного вращения жидкого ядра. Силовые линии суммарного ( азимутального и меридионального поля изображены так, как будто неоднородное вращение ( при котором угловая скорость ядра падает с расстоянием от оси было включено всего несколько сотен лет назад, так что силовые линии первоначально чисто меридионального поля закручены в ядре лишь немногим больше, чем на половину оборота. Обратите внимание, что получающееся азимутальное поле направлено на восток в северном полушарии и на запад в южном. Характерное время омического затухания азимутального поля имеет порядок не менее 104 лет. За это время жидкость ядра успевает в ходе своего западного дрейфа сделать не меньше пяти оборотов. Поэтому азимутальное поле В в ядре во много раз превышает дипольное поле. Более того, поле Вф должно быть достаточно сильным, чтобы тормозить неоднородное вращение. Буллард 124, 25 ] предположил, что азимутальное поле Эльзассера растет до Тех пор, пока сила Лоренца BtiBp / 4irRc ( Bp - меридиональное поле - апРя енностью примерно в 5 Гс) не уравновесит силы Кориолиса, ызванные конвективными движениями, т.е. В.
Характерные времена существенного изменения популяций хищников и жертв сильно различаются, так что число хищников, по крайней мере в среднем, остается строго постоянным на протяжении жизни одного поколения жертв.

Характерные времена различных физических и химических процессов сближаются, и различные процессы нельзя уже разделить, как это допускается в классической равновесной химической кинетике.
Другим характерным временем будет время соприкосновения масс при упругом ударе или время от начала соприкосновения масс до момента, когда их скорости сравняются при неупругом ударе.
Наиболее характерным временем года для измерений нагрузок и напряжения, как указывалось выше, является период максимальных нагрузок, так как в этот период сетевое оборудование работает в наиболее напряженном режиме.
Это характерное время, в течение которого возможный сдвиг фазы лежащих в пределах ширины линии излучения колебаний достигнет максимальной величины, принято называть временем когерентности.
Оценим характерное время т2 укрупнения капель за счет инерционного механизма.
Все характерные времена также увеличиваются. Причина этого увеличения времен особенно очевидна для полимер-полимерной системы, где цепи сильно перепутаны. С одной стороны, на этом часто основано применение некоторых тонких экспериментальных методов, например метода оптического гетеродинирования; но, с другой стороны, это позволяет сравнительно просто исследовать релаксационные процессы, где однородную смесь мгновенно охлаждают до температуры, при которой должно уже происходить расслоение. Здесь имеется интересная аналогия между полимерными расплавами и металлическими сплавами - в обеих системах очень медленны процессы диффузии.
Зависимость интенсивности I ( t рассеянного назад света от структурно-динамических процессов, поэтапно индуцированных сдвиговым потоком в суспензии везикул липидного ЛЖК при различных значениях скорости сдвига в ячейке Куэтга. / ( агрегация-1 5 с 1. 2 ( агрегация-4 6 с -. 3 ( дезагрегация - 16с - - 46с - 1. 5 - 150с -. б ( деформация - 465с - 1. / ( релаксация. 8 ( агрегация. 9 ( седиментация - 0 с 1. Резкое увеличение значения I ( t при переходе к новому режиму течения связано с переходными процессами в ячейке, & т.ч. и с разрушением ранее образовавшихся агрегатов. Ее характерное время значительно больше, чем в сдвиговом потоке при 1 5 или 4 6 с 1, поскольку в этом случае столкновения везикул являются результатом лишь броуновского движения, незначительного для крупных частиц.
Если характерное время тимп, за которое изменяется направление импульса, мало, то через времена, много большие тимп, функцию распределения электронов можно считать не зависящей от направления импульса.
Температура в центре, плотность в центре и светимость в зависимости от момента количества движения J для вращающихся моделей с 30 М0 с учетом изменений в распределении ДАИ -. Сплошными линиями соединены точки, соответствующие закону вращения A. LQ - светимость невращающейся модели. ( Boden. Поскольку характерное время эволюции таких массивных звезд всего около 106 лет, можно усомниться, оправдана ли на современном этапе высокая точность, которую дают сложные итерационные схемы. Ясно, что для дальнейшего прогресса в нашем понимании звезд главной последовательности нужна согласованная теория меридиональных течений в звездах, сильно отклоняющихся от сферической симетрии ( см. разд.
Эти характерные времена охлаждения были определены в предположении, что нейтроны и протоны образуют нормальную жидкость. Сверхтекучесть изменяет эти результаты посредством двух разных механизмов. Во-первых, удельная теплоемкость скачкообразно возрастает при падении температуры ниже точки перехода, а затем экспоненциально уменьшается при более низких температурах.
 
Loading
на заглавную 10 самыхСловариО сайтеОбратная связь к началу страницы

© 2008 - 2014
словарь online
словарь
одноклассники
XHTML | CSS
Лицензиар ngpedia.ru
1.8.11